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aspect pour des observateurs mis en mouvement en même temps que lui, liés à lui^[1].

Nous allons voir maintenant que l’observateur O₁ qui voit passer le récipient avec la vitesse v, lui attribuera une quantité de mouvement d’origine électromagnétique localisée dans le rayonnement compris entre les lames. Pour cet observateur, en effet, les ondes se propageant dans le sens du mouvement qu’a le récipient par rapport à lui, représentent pour lui une quantité de mouvement dans ce sens plus grande que G₀ dans le rapport $\scriptstyle (1\ +\ \beta )^{2}$ :

$\scriptstyle \mathrm {G} _{1}\ =\ \mathrm {G} _{0}(1\ +\ \beta )^{2}$,

et les ondes qui se propagent en sens inverse représentent pour lui :

$\scriptstyle \mathrm {G} '_{1}\ =\ \mathrm {G} _{0}(1\ -\ \beta )^{2}$.

D’où, au total, pour le rayonnement, une quantité de mouvement, dirigée dans le sens où se meut le récipient, et ayant pour valeur :

$\scriptstyle \mathrm {G\ =\ G_{1}\ -\ G'_{1}\ =\ 4G_{0}\beta } \ =\ \mathrm {\tfrac {2W_{0}}{V^{2}}} v\ =\ \mathrm {\tfrac {E_{0}}{V^{2}}} v$.

La présence du rayonnement d’énergie E₀ correspond donc à une capacité de quantité de mouvement, à une masse électromagnétique égale encore au quotient $\scriptstyle \mathrm {\tfrac {E_{0}}{V^{2}}}$.

1. Ceci résulte du fait que la pression est un invariant de la transformation de Lorentz.