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$\mathrm {\frac {\Delta E_{0}}{2V}} ,$ puisqu’elles occupent pour lui la longueur $\mathrm {V,}$ auront pour $\mathrm {O_{1}}$ la densité $\mathrm {\frac {\Delta E_{0}}{2V}} (1+\beta )^{2}\,;$ elles n’occuperont d’ailleurs pour lui qu’une longueur $\mathrm {V} -v,$ puisque la tête des ondes émises vers la droite au début de l’unité de temps se trouve à la fin à une distance de son point de départ égale à la vitesse $\mathrm {V}$ de propagation et que la queue de ce même train d’ondes se trouve sur la lame qui a parcouru dans le même sens la distance $v.$ Le train d’ondes de droite représente donc pour $\mathrm {O_{1}}$ une énergie :

$\mathrm {\frac {\Delta E_{0}}{2V}} (1+\beta )^{2}(\mathrm {V} -v)={\frac {\Delta \mathrm {E} _{0}}{2}}(1+\beta )$

en négligeant les termes en $\beta ^{2}.$

Ce train représente donc pour $\mathrm {O_{1}}$ une quantité de mouvement émise vers la droite par la source :

$\Delta \mathrm {G} _{1}=\mathrm {\frac {\Delta E_{0}}{2V}} (1+\beta ).$

On verrait de même que le train d’ondes de gauche, de longueur $\mathrm {V} +v$ pour $\mathrm {O_{1}} ,$ représente pour lui une quantité de mouvement émise vers la gauche :

$\mathrm {\Delta G'_{1}={\frac {\Delta E_{0}}{2V}}(1-\beta )} .$

Au total la source, pour $\mathrm {O_{1}} ,$ a émis vers la droite,