ensuite que l’attraction de la molécule, parallèlement aux trois axes des des et des est et
Les triples intégrales des expressions de doivent s’étendre à la masse entière du sphéroïde ; les intégrations relatives à sont faciles ;
mais elles sont différentes, suivant que le point attiré est dans l’intérieur ou au dehors du sphéroïde ; dans le premier cas, la droite qui, passant par le point attiré, traverse le sphéroïde, est divisée en deux parties par ce point, et, si l’on nomme et ces parties, on aura
les intégrales relatives à et à devant être prises depuis et égaux à zéro jusqu’à et égaux à deux angles droits.
Dans le second cas, si l’on nomme le rayon à son entrée dans le sphéroïde, et ce même rayon à sa sortie, on aura
les limites des intégrales relatives à et à devant être fixées aux points où l’on a c’est-à-dire où le rayon est tangent à la surface du sphéroïde.
2. Appliquons ces résultats aux sphéroïdes terminés par des surfaces du second ordre. L’équation générale de ces surfaces, rapportées à trois coordonnées orthogonales est
Le changement de l’origine des coordonnées introduit trois arbitraires, puisque la position de cette nouvelle origine par rapport à la première dépend de trois coordonnées arbitraires. Le changement de la position