3. Considérons présentement les valeurs de qui entrent dans les équations différentielles (D’) du no 1. Soit la masse d’un astre qui agit sur la Terre ; soient les coordonnées de son centre, rapportées au centre de gravité de la Terre, et nommons les coordonnées d’une molécule du sphéroïde terrestre ; supposons enfin
les forces attractives de sur la molécule , décomposées parallèlement aux axes des des et des en sens opposé à leur origine, et diminuées des mêmes forces attractives sur le centre de gravité de la Terre, que nous considérons ici comme immobile, seront Ces forces sont celles que nous avons désignées par dans le no 25 du Livre I ; on aura donc, par ce même numéro,
Si l’on observe ensuite que l’on a
on aura