abaisse 
perpendiculairement sur 
la résultante de ces deux actions peut être censée appliquée au point 
Cette résultante est le double de la force dont le point 
est animé parallèlement à 
mais si, comme nous le ferons dans la suite, au lieu de la force parallèle à 
on considère cette résultante, ce qui revient à doubler l’intégrale précédente, il faudra ne faire varier 
et 
que depuis zéro jusqu’à 
dans le calcul de l’attraction du sphéroïde sur la couche entière qui passe par le point 
Il suit de là que, dans la double intégrale
on peut rejeter les termes de la forme 
étant fonction de 
car les forces que ces termes représentent sont les mêmes avec des signes contraires pour les deux points de la couche qui passe par le point 
pour lesquels 
et sont les mêmes, et dont les longitudes sont et 
On peut encore rejeter les termes de la forme 
étant fonction de 
parce que les forces représentées par ces termes étant les mêmes pour les deux points pour lesquels et sont les mêmes, et les angles sont pour l’un et 
pour l’autre, il est clair que leur résultante projetée sur le plan du méridien de l’astre passe par le centre 
du sphéroïde ; on aura donc, en ne conservant que les termes multipliés par 
étant une fonction de 
et 
c’est-à-dire une fonction telle qu’elle reste la même, quels que soient les signes de 
et de 
La quantité précédente, multipliée par la densité 
du fluide, exprimera la résultante de l’attraction du sphéroïde parallèlement à sur les deux points et 
de la couche qui passe par le point
