![{\displaystyle p=q=a^{2}\alpha \left(\int _{-\infty }^{h}f(x',y',z')\cos .\alpha (x'-x)dx'\right.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ac899662e817283743614932581a79b2a448b3de)
![{\displaystyle \left.+\int _{h}^{\infty }f'(x',y',z')\cos .\alpha (x'-x)dx'\right)}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ca065b081be62b75a436096e3dac8c79db5ba57f)
![{\displaystyle \mathrm {P=Q} =a^{2}\alpha \left(\int _{-\infty }^{h}\mathrm {F} (x',y',z')\cos .\alpha (x'-x)dx'\right.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ee20e0cafae0ba0c23ddbe58a67a5a90ba4779fb)
![{\displaystyle \left.+\int _{h}^{\infty }\mathrm {F} (x',y',z')\cos .\alpha (x'-x)dx'\right)}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/7bd2abaf3ee361bb97969c060f5a507a053d2212)
On pourra regarder
et
comme les deux parties d’une seule fonction qui sera donnée depuis
jusqu’à
et de même à l’égard de
et
La constante
disparaitra, comme cela devait être, des valeurs de
et des formules (18). Il suffira de considérer l’une de ces deux formules, la première, par exemple, dans laquelle on fera
![{\displaystyle {\begin{aligned}{\frac {2}{a^{2}\alpha +a'^{2}\alpha '}}p\ =&\int _{-\infty }^{\infty }f(x',y',z')\cos .\alpha (x'-x)dx',\\{\frac {2}{a^{2}\alpha +a'^{2}\alpha '}}\mathrm {P} =&\int _{-\infty }^{\infty }\mathrm {F} (x',y',z')\cos .\alpha (x'-x)dx'.\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/d24a4a2d42a8b48081c0fb5a5d9da701bc8bee36)
La valeur correspondante de
sera
|
|
(20)
|
ce qui est, en effet, l’expression de cette quantité qui répond au cas de
où les deux fluides n’en font plus qu’un seul. Les intégrales relatives à
ont
pour limites,