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qui sollicite l’atome ${\mathfrak {m}}$ sur les axes coordonnés. Ces projections devront s’évanouir, avec la force dont il s’agit, s’il y a équilibre ; en d’autres termes, les conditions d’équilibre de l’atome ${\mathfrak {m}}$ seront

(1)

$X=0,\quad Y=0,\quad Z=0.$

Pareillement, si l’on nomme $X_{_{'}},Y_{_{'}},Z_{_{'}},$ les projections algébriques de la force accélératrice qui sollicite au premier instant, non plus l’atome ${\mathfrak {m}},$ mais l’atonie $m_{_{'}},$ les équations d’équilibre de ce dernier atome seront

(2)

$X_{_{'}}=0,\quad Y_{_{'}}=0,\quad Z_{_{'}}=0.$

Considérons en particulier le cas où la force accélératrice appliquée à l’atome ${\mathfrak {m}}$ ou ${\mathfrak {m}}_{_{'}},$ qui est censé coïncider avec le point $(x,y,z),$ résulte uniquement d’actions exercées sur cet atome par tous les autres. Supposons d’ailleurs que l’action mutuelle de deux atomes soit proportionnelle à leurs masses et à une certaine fonction de leur distance. Enfin, nommons

$m,\,m_{_{'}}\qquad$ les masses de deux atomes distincts de ${\mathfrak {m}},$ et appartenant, l’un au premier système de molécules, l’autre au second ;

$\mathrm {r,\,r} _{_{'}}\qquad \quad$les distances qui séparent, au premier instant, l’atome ${\mathfrak {m}}$ des atomes $m$ et $m_{_{'}}\,;$

${\mathfrak {m}}\ m\ \mathrm {r} \ f(\mathrm {r} ),\ {\mathfrak {m}}\ m_{_{'}}\ \mathrm {r} _{_{'}}\ f(\mathrm {r} _{_{'}})$ les actions exercées sur l’atome ${\mathfrak {m}}$ par les atomes $m$ et $m_{_{'}},$ chacune des fonctions $f(\mathrm {r} ),f(\mathrm {r} _{_{'}})$ étant positive ou négative, suivant que l’atome ${\mathfrak {m}}$ est attiré ou repoussé ;

$\mathrm {x,\,y,\,z} \qquad$les projections algébriques de la distance $\mathrm {r}$ sur les axes coordonnés ;