droite. L’action du cône dont l’axe est le prolongement de celui-ci, sera dirigée en sens contraire ; ces deux forces opposées se détruiront en partie ; et si l’on suppose, ce qui est permis, les deux cônes d’égale longueur, et de même ouverture ces deux forces se réduiront, en vertu de la proposition précédente, à la seule action du fluide libre appartenant à-la-fois à l’un des cônes et à l’élément magnétique dont le point fait partie. Il en sera de même à l’égard de tous les cônes considérés deux à deux en sorte que l’action totale de sur le point sera réduite à celle de la couche magnétique qui occupe la surface de ce même élément. On voit aussi par ce raisonnement que si le point était situé hors d’un élément magnétique l’action de sur ce point se détruirait complètement, c’est-à-dire qu’une particule de fluide boréal ou austral qu’on y placerait, y demeurerait en équilibre, si elle n’était soumise qu’à cette seule action.
Ces conclusions sont indépendantes de la forme de elles exigent seulement que cette portion de ne contienne que des élémens magnétiques complets, et que les rayons menés du point à sa surface soient tous très-grands par rapport aux dimensions des élémens et néanmoins insensibles relativement aux dimensions de et en effet, pourvu que ces conditions soient toujours remplies, on pourra augmenter ou diminuer sans altérer sensiblement son action sur le point l’action des élémens entiers que l’on ajoutera ou que l’on retranchera de cette manière, se calculera par la méthode du n.o 6 ; mais, vu la petite étendue dans laquelle ces élémens seront circonscrits, les intégrales triples qui s’y rapporteront, pourront être négligées par rapport aux forces auxquelles doivent être ajoutées les composantes de l’action Mais la condition relative à la distance de aux points extrêmes de ne sera pas remplie tout autour du point quand il sera situé à la surface de ou extrêmement près de
