cas les plus simples, suffisent pour trouver la forme générale dé la fonctioû Pi en parMnt dé l’e&périeïicé qai montre qu£ l’attraction d’un élément reètiUgne infiniment petit est la même que celle d’un autre élément sinueux quelconque, terminé aux deux extrémités du premier, et de ce théorème que je vais établir, savoir qu’une portion infiniment petite de courant électrique n’exerce aucune action sur une autre portion infiniment petite d’un courant situé dans un plan qui passe par son milieu, et qui est perpendiculaire à sa direction. En effet, : les deux moitiés du premier élément produisent sur le second des actions égales, l’une attractive et Fàtïtre répulsive, parce que dans l’une de ces moitiés le courant va en s’approchantet dans l’autre en s’éloignant de la perpendiculaire commune. Or, ces deux forces égales font un angle qui tend v<ere deux angles. droits à mesure que l’élément tend vers aéro ; Leur résultante est donc infiniment petite par rapport à ces forces, et doit par conséquent être négligée dans le ealculv Gela posé, soient Mw(fig. 6)=d/ et M’^==d/, deux éléments<de courants électriques, dont les milieux soient aux points A^ et A’ ; faisons passer le plan M A ’m par ̃ U droite AÂ’^ui les joint, et par l’élément Mm > Sijbsiàtubos à* la pbïàiôri de emirant dsic^n^p&rcou*t : cet>4Wtfiefet, ^prdjfeetioiï-d^€^s.iftisâar : ta-dEoité À A’, et sa projection P^ = d^sin ;^ sur M perpendiculaire élevée en À cette droite dans Je plan M A’ m ; substituons ensuite à la portion décourantdy’qui parcourt M’W sa projection N’ n = d s’ cos. fr sur la droite À A’ et sa projection py– a, siri : 9’ sur k perpendreulaire à ÀA’menéé par le point A’ sur À A’ dansHe plan M’ A ’ni Remplaçons enfin cette dernière par sa projection T’ t’ =d stsïn. 6’ cos ; « sur le plan
