restera donc plus que les trois coefficients
et
qui devront être égaux entre eux, pour que
conservent la même relation avec les composantes de la force extérieure, quels que soient les axes des
Ainsi, les formules précédentes se réduiront simplement à :
![{\displaystyle \alpha '=a\mathrm {E} ,\quad {\text{ϐ}}'=a\mathrm {E} ',\quad \gamma '=a\mathrm {E} ''.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/6b74ca1778160352a954be59b93716d95867b00c)
Cette réduction aurait lieu pour chaque élément isolé et pourrait être regardée comme évidente si tous les éléments magnétiques de
étaient des sphères de rayons égaux où inégaux ; mais il était bon de rendre nos calculs indépendants de cette hypothèse particulière.
(9) S’il s’agit des quantités
ϐ
relatives à l’élément auquel appartient le point
de
dont
sont les coordonnées, les composantes de la force extérieure que nous venons de représenter en général par
auront pour valeurs les seconds membres des équations (4) abstraction faite des termes
On y pourra, en outre, omettre
et considérer
ϐ
comme dépendantes, en définitive, de la forme de
et des composantes exprimées par les différences partielles de
et de
que nous appellerons
en sorte qu’on ait
![{\displaystyle {\begin{aligned}\mathrm {T} \ \ &=-{\frac {d\mathrm {V} }{dx}}-{\frac {d\mathrm {Q} '}{dx}},\\\mathrm {T} '\,&=-{\frac {d\mathrm {V} }{dy}}-{\frac {d\mathrm {Q} '}{dy}},\\\mathrm {T} ''&=-{\frac {d\mathrm {V} }{dz}}-{\frac {d\mathrm {Q} '}{dz}}.\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/980e278b011e0903681fa725f4a5da813f8cd4d5)
Cela est évident, en effet, si l’on observe que les forces
provenant des éléments voisins de celui que l’on considère,