DU MAGNÉTISME EN MOUVEMENT. 525
~8~r~2~~(U +U~FrCdt grz) (k)’ ~~0~
o 0 0" dF~dt : g~)~ ~dz~: dr.çlu. +- (l !U2)"
Si h, sont les trois coordonnées parallèles aux axes des ~ ? z, de l’un des points extérieurs, les trois composantes parallèles aux mêmes axes, de l’action de là plaque sur ce point, seront, d’après les équations (3)
dQ dQ ~Q
r dh > dh" dh"
en ne faisant varier, suivant la remarque du n° 17, que les h ; h’, h", qui entreront dans U, et Do. Soit la perpendiculaire abaissée du même point sur l’axe des x, et l’angle compris entre le plan de ces deux droites et celui des z, de sorte qu’on ait
~’==~sin. A"===~cos.
Si l’on remplace ces coordonnées horizontales h’ et par les variables 1 et on aura
dQ-h’ dQ h~ dQ ~Q 7~Q
d L Z dh’ + l dh"’
d’où l’on peut conclure que les composantes horizontales seront aussi
dQ ~Q
dl
la première tendant à augmenter la distance l, et la seconde l’angle Le moment de l’action de la plaque sur le même point rapporté à son axe de rotation, sera dQ
