DU MAGNÉTISME EN MOUVEMENT. $zn
du point de suspension -de l’aiguille, et ce pointsitué dans le ..prolongement de l’axe de rotation de la flaque ce qui : rendra possibles sous forme finie, les intégrations relatives à ? et u, indiquées dans les loïmiiles dont nous allons faire l’application.
Cela posé" les axes des coordonnées étant les mêmes que précédemment, désignons par À la hauteur de l’aiguille au-dessus du plan des.y, i) par Ha distance de chacun de ses pôles à son point de suspension ou à peu près sa demi-longueur ; par p, la quantité de fluide boréal réunie à son pôle sud et conséquemment par – k quantité de fluide austral concentrée à son pôle nord ; par f l’angle compris au bout du temps. entre la partie de l’aiguille qui aboutit au premier pôle, et une droite menée par son point de suspensionsuivant la direction des z positives ; par conséquent, par | + l’angle compris au même instant, entre cette droite et la partie de l’aiguille qui aboutit au pôle nord. Le carré de la distance du pôle sud au point M de la, plaque qui répond aux coordonnées x, r et u, aura pour expression (~t-ar7cos.(~+M–~)
l
le catxé de la distance du pôle nord au même phint, s’en déduira en y mettant f + » à la place de f ; si donc nous conservons la notation du. noa5, et que nous fassions, nt+u – § =v,
la fonction V relative à ces deux centres de forces sera V = V-fih – *»r, cos. v) – n/(A– oe, r, – cos. v). Les points de la plaque seront, en outre, soumis à t’in-
