![{\displaystyle \times \cos .\left[(j'-j)abnt+(\alpha -\alpha ')t+\beta -\beta '\right],}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/fb2e5a0c2e7c53aa05dbd007563624babbf02ff4)
en rejetant le terme dépendant de 
dont la période serait d’à peu près un demi-jour. En multipliant par une constante 
on aura la partie correspondante de 
d’où l’on conclura ensuite
![{\displaystyle \delta ^{2}n={\frac {\gamma \mathrm {FF'I''} }{2n^{2}}}\sin .\left[(j'-j)abnt+(\alpha -\alpha ')t+\beta -\beta '\right],}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/13a7ae2fb14b011cb4dab686200de33e3c4cfa28)
où l’on 
fait pour abréger
ab+{\frac {i}{n}}(\alpha -\alpha ')+{\frac {1}{n}}(j\alpha -j'\alpha ')ab}{\left(i+jab-{\frac {\alpha }{n}}\right)\left(i+j'ab-{\frac {\alpha '}{n}}\right)\left[(j'-j)ab+{\frac {1}{n}}(\alpha -\alpha ')\right]}}=\mathrm {I} ''.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/794385a355f79d3f9ebbdf71f3f14e9b2549ffee)
Si l’on a 
et 
les coefficients 
et 
seront indépendants de 
ou de 
et 
mais si 
est nul en même temps, cette valeur de 
s’évanouira, et si l’on n’a pas 
on aura à très-peu près
![{\displaystyle \delta ^{2}n={\frac {\gamma \mathrm {FF'} }{2in^{2}}}\sin .\left[(\alpha -\alpha ')t+\beta -\beta '\right]\,;}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/5db1bfb6e7960b57c1cc5a4ec678cc2f0357dcbf)
quantité du second ordre par rapport aux forces perturbatrices, comme avant l’intégration. La différence 
n’étant pas de cet ordre de petitesse, la valeur correspondante de 
sera encore insensible.
Si l’on a 
et 
et qu’on prenne
les coëfficients et seront aussi indépendants de et 
