tenant à la base de celui qui répondra à la section de faite par le point et parallèle à cette base, aura pour expression le coefficient étant le même que précédemment, en négligeant le produit de et de la distance Par conséquent, si l’on néglige aussi le terme dépendant de le produit de ces deux nombres sera
![{\displaystyle \mu \mu '\left[1+h(s-s')\right].}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/fcf348a08c641a486ed9e7527509fcc56e0f59de)
Cela posé, à cause de la petitesse des sections faites dans et dont on peut supposer les dimensions insensibles eu égard même au rayon d’activité moléculaire, l’action des molécules de l’une sur les molécules de l’autre, se déduira de l’action mutuelle de deux molécules, en la multipliant par le produit de leurs nombres ; les composantes suivant les axes des s’obtiendront donc en multipliant celles de la force par le produit précédent ; et pour connaître l’action totale de sur il faudra ensuite prendre leurs sommes étendues à toutes les sections de ces deux filets, ou à toutes les valeurs de et Or, il est aisé de voir que dans cette sommation, les termes multipliés par se détruiront, et que le coefficient disparaîtra du résultat ; l’action d’un filet sur un autre sera donc indépendante de leur forme, c’est-à-dire, de leur élargissement ou rétrécissement, et de la variation du nombre de molécules appartenant à leurs sections : elle ne dépendra, toutes choses d’ailleurs égales, que de l’inclinaison mutuelle de ces filets. Ainsi, dans les sommations indiquées par les formules (1), on pourra regarder les filets fluides comme cylindriques, et ne considérer que des séries de molécules normales en tous les points de la surface de
