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LE RENDEMENT DES MOTEURS THERMIQUES.

permanent, du calcul de l’augmentation globale d’entropie, où la partie d’aval intervient par ${\frac {|\delta \mathrm {Q} |}{\mathrm {T} _{2}}},$ et la partie d’amont par $-{\frac {|\delta \mathrm {Q} |}{\mathrm {T} _{2}}},$ et où chacune des tranches intermédiaires, que nous supposerons assez étroite pour correspondre à une température $\mathrm {T}$ déterminée, donne zéro au total puisqu’elle cède autant de chaleur qu’elle en reçoit.

On aboutit d’ailleurs à la même conclusion en considérant la perte globale comme la somme de pertes élémentaires individuellement données par $\Theta \mathrm {Q} \left[-d{\frac {1}{\mathrm {T} }}\right]\,;$ cette somme donne donc au total

$-\Theta \mathrm {Q} \int d{\frac {1}{\mathrm {T} }}=\Theta \mathrm {Q} \left[{\frac {1}{\mathrm {T} _{2}}}-{\frac {1}{\mathrm {T} _{1}}}\right].$

Les pertes de cette classe apparaissent comme particulièrement simples à calculer. Il ne faut pas toutefois perdre de vue, dans ces calculs que, très souvent, la chute de température varie progressivement au cours du transport et par le fait-même de ce transport.

Par exemple, dans la perte dite perte au chauffage, due à la chute de température entre le foyer et la chaudière, si la température de la chaudière reste fixe à la valeur ${\mathfrak {T}},$ celle des flammes et gaz qui la chauffent, varie depuis la température de combustion $\mathrm {T} _{1}$ jusqu’à une certaine valeur ${\mathfrak {T}}$ qui est au moins égale à ${\mathfrak {T}}^{\prime }$ et, en général, plus grande.

Il faut donc, dans le calcul de la perte, séparer les uns des autres les $\delta \mathrm {Q}$ échangés à partir de températures $\mathrm {T}$ variées.

Le calcul reste néanmoins facile, au moins dans l’hypothèse simple où la chaudière est le seul récepteur du foyer. Envisageons d’abord ce cas particulier.

Le refroidissement des gaz brûlés a lieu en effet sous pression constante. On a alors, pour évaluer la chaleur $\delta \mathrm {Q}$ reçue (algébriquement) par les gaz, la relation simple $\delta \mathrm {Q} =\mathrm {C} d\mathrm {T} ,$ la chaleur spécifique $\mathrm {C}$ sous pression constante étant connue expérimentalement. L’augmentation irréversible d’entropie correspondante est

$\mathrm {C} d\mathrm {T} \left({\frac {1}{\mathrm {T} }}-{\frac {1}{\mathfrak {T}}}\right)$

et la perte

$\Theta \mathrm {C} \left({\frac {1}{\mathrm {T} }}-{\frac {1}{\mathfrak {T}}}\right)d\mathrm {T} ,$