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JEAN VILLEY.

Cette ligne est la projection commune des deux branches de la courbe de saturation M₁CM₂, qui se recouvrent l’une l’autre : elle a un point d’arrêt en c", projection du point critique C. Elle est fort importante, et d’un emploi très fréquent, car elle représente les variations de la tension maxima de vapeur^[1] $p=\varphi (\mathrm {T} )$ en fonction de la température.

L’étude, dans le plan $(p,\,\mathrm {T} ),$ des variations de pression des mélanges hétérogènes en fonction de la température, fournit un moyen commode de contrôler que les deux courbes m₁c et m₂c de la figure 1 se raccordent bien l’une à l’autre tangentiellement à la droite $\mathrm {T} ={\mathfrak {T}}$ comme on l’a indiqué plus haut (§ 3) : Chauffons, dans un volume $\mathrm {V}$ constant, des masses $\mu$ variées (ce qui revient à étudier les intersections de la surface caractéristique par divers plans $v={\text{const.}}$), qui réalisent au départ des états hétérogènes. Tant que l’hétérogénéité subsiste, quel que soit $v,$ le point représentatif $(v,\,\mathrm {T} )$ décrit la courbe des tensions maxima $p=\varphi (\mathrm {T} )\,;$ : le point représentatif $(v,\,\mathrm {T} )$ décrit alors la droite $\gamma d$ sur la figure 1. Mais, quand on arrive à la température $\Theta$ où cesse l’homogénéité, le point $(p,\,\mathrm {T} )$ quitte la courbe $p=\varphi (\mathrm {T} )$ dont sa trajectoire se sépare en formant avec elle un point anguleux. La température $\Theta$ de ce point de séparation est d’autant plus éloignée de ${\mathfrak {T}}$ que ${\frac {\mathrm {V} }{\mu }}=v$ est plus éloignée du volume spécifique critique ${\mathfrak {V}}_{1}$, et l’on obtiendra, dans le plan $(p,\,\mathrm {T} ),$ pour une série d’expériences ses valeurs de ${\frac {\mathrm {V} }{\mu }},$ un dessin dont l’allure est donnée par la figure 3. On constate que, pour des valeurs de ${\frac {\mathrm {V} }{\mu }}$ qui s’écartent sensiblement de $\mathrm {V} ,$ de part et d’autre, $\Theta$ reste pratiquement confondu avec ${\mathfrak {T}},$ ce qui justifie la forme donnée à la courbe m₁cm₂ au voisinage de c sur la figure 1. Cette forme entraîne corrélativement, pour la projection de la courbe de saturation sur le plan $(p,\,v),$ la forme indiquée sur la figure 2 au voisinage de c'.

On peut d’ailleurs construire directement la courbe m₁cm₂ au voisinage de c, à condition d’opérer dans des tubes transparents pour observer visuellement la disparition de l’hétérogénéité. C’est l’expé-

1. Cette pression, que nous avons d’abord rencontrée (§ 3), comme la plus petite pression que puisse subir (et exercer) le liquide à la température $\mathrm {T} ,$ est en même temps la plus grande que puisse exercer la vapeur à cette même température (fig. 2).