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De la même manière, le parallélépipède sera poussé suivant la direction $xy$ par la force $-\mathrm {\frac {B\alpha \beta \gamma }{K}} ,$ et suivant la direction $yz$ par la force $-\mathrm {\frac {C\alpha \beta \gamma }{K}} .$

Donc la masse de ce parallélépipède étant ${\frac {\alpha \beta \gamma }{\mathrm {K} }},$ si nous introduisons la hauteur $g$ par laquelle un corps grave tombe dans une seconde, en exprimant le temps écoulé $t$ en secondes, nous aurons, pour la connaissance du mouvement, les trois accélérations suivantes :

${\frac {d^{2}x}{dt^{2}}}=-2g\mathrm {A} ,\qquad {\frac {d^{2}y}{dt^{2}}}=-2g\mathrm {B} ,\qquad {\text{et}}\qquad {\frac {d^{2}z}{dt^{2}}}=-2g\mathrm {C} .$

Ces formules étant générales pour toutes les agitations possibles, je ne considère ici que le cas où ces agitations sont quasi infiniment petites : pour cet effet, je pose $x=\mathrm {X} +p,\ y=\mathrm {Y} +q$ et $z=\mathrm {Z} +r,$ de sorte que $p,\,q,\,r$ sont des quantités infiniment petites. De là, nous aurons

${\begin{aligned}dp=&(\mathrm {L} -1)d\mathrm {X} +\mathrm {M} \,d\mathrm {Y} +\mathrm {N} \,d\mathrm {Z} ,\\dq=&\mathrm {P} \,d\mathrm {X} +(\mathrm {Q} -1)\,d\mathrm {Y} +\mathrm {R} \,d\mathrm {Z} ,\\dr=&\mathrm {S} \ d\mathrm {X} +\mathrm {T} \,d\mathrm {Y} +(\mathrm {V} -1)\,d\mathrm {Z} ,\end{aligned}}$

et partant, à peu près,

${\begin{alignedat}{4}&&\mathrm {L} =&1,\qquad &\mathrm {M} =&0,\qquad &\mathrm {N} =&0,\\&&\mathrm {P} =&0,&\mathrm {Q} =&1,&\mathrm {R} =&0,\\&&\mathrm {S} =&0,&\mathrm {T} =&0,&\mathrm {V} =&1\\{\text{et}}\quad \qquad \qquad \qquad \qquad &&\\&&&&\mathrm {K} =&1\,;\end{alignedat}}$

mais, pour la différentielle de $\Pi ,$ nous aurons

${\begin{aligned}\mathrm {E} =&-h\mathrm {\left({\frac {\partial L}{\partial X}}+{\frac {\partial Q}{\partial X}}+{\frac {\partial V}{\partial X}}\right)} ,\\\mathrm {F} =&-h\mathrm {\left({\frac {\partial L}{\partial Y}}+{\frac {\partial Q}{\partial Y}}+{\frac {\partial V}{\partial Y}}\right)} ,\\\mathrm {G} =&-h\mathrm {\left({\frac {\partial L}{\partial Z}}\,+{\frac {\partial Q}{\partial Z}}+{\frac {\partial V}{\partial Z}}\right)} .\end{aligned}}$