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puisqu’elles occnpent pour lui la longueur V, auront pour O₁ la densité $\scriptstyle \mathrm {\tfrac {\Delta E_{0}}{2V}} (1\ +\ \beta )^{2}$ ; elles n’occuperont d’ailleurs pour lui qu’une longueur $\scriptstyle \mathrm {V} \ -\ v$, puisque la tête des ondes émises vers la droite au début de l’unité de temps se trouve à la fin à une distance de son point de départ égale à la vitesse V de propagation et que la queue de ce même train d’ondes se trouve sur la lame qui a parcouru dans le même sens la distance v. Le train d’ondes de droite représente donc pour O₁ une énergie :

$\scriptstyle \mathrm {\tfrac {\Delta E_{0}}{2V}} (1\ +\ \beta )^{2}\ (\mathrm {V} \ -\ v)\ =\ {\tfrac {\Delta \mathrm {E} _{0}}{2}}(1\ +\ \beta )$

en négligeant les termes en β².

Ce train représente donc pour O₁ une quantité de mouvement émise vers la droite par la source :

$\scriptstyle \Delta \mathrm {G} _{1}\ =\ \mathrm {\tfrac {\Delta E_{0}}{2V}} (1\ +\ \beta )$.

On verrait de même que le train d’ondes de gauche, de longueur $\scriptstyle \mathrm {V} \ +\ v$ pour O₁, représente pour lui une quantité de mouvement émise vers la gauche :

$\scriptstyle \Delta \mathrm {G} '_{1}\ =\ \mathrm {\tfrac {\Delta E_{0}}{2V}} (1\ -\ \beta )$.

Au total la source, pour O₁, a émis vers la droite,