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et, en intégrant,

$\rho ={\frac {g}{2kc^{2}(\mathrm {R} +s)}}+(\rho ),$

$(\rho )$ étant la valeur de $\rho$ lorsque $s$ est infini.

Si l’on conçoit maintenant que le corps dont le fluide est l’atmosphère le fasse vibrer pour produire la lumière, on trouvera, par l’analyse exposée ci-dessus, que la vitesse de la luniière est, à fort peu près, dans le sens vertical, ${\sqrt {2k\rho c^{2}}}$ ou

${\sqrt {2k(\rho )c^{2}+{\frac {g}{\mathrm {R} +s}}}}.$

En supposant donc qu’ainsi que dans les atmosphères de la Terre et des astres, $(\rho )$ soit nul, la vitesse de la lumière sera ${\sqrt {\frac {g}{\mathrm {R} +s}}}\,;$ elle sera nulle à une distance infinie, et à la surface elle sera ${\sqrt {\frac {g}{\mathrm {R} }}}.$

À la surface du Soleil, cette vitesse n’est pas la sept-centième partie de celle de la lumière, telle qu’on l’a observée ; car, en nommant $\varepsilon$ l’espace dont la pesanteur fait tomber les corps à cette surface dans la première seconde prise pour unité, on a

$2\varepsilon ={\frac {g}{\mathrm {R} ^{2}}},$

ce qui donne

${\sqrt {\frac {g}{\mathrm {R} }}}={\sqrt {2\varepsilon \mathrm {R} }}.$

Cette dernière quantité est d’environ $437810$ mètres, et elle n’est pas la sept-centième partie de l’espace décrit par la lumière dans une seconde. Il faut donc supposer $(\rho ),$ dans l’espace, incomparablement plus grand que l’accroissement de densité du fluide dû à la pesanteur solaire ; nous ne connaissons, dans l’espace céleste, aucune force comprimante qui puisse donner à $(\rho )$ cette valeur.