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par l’équation \frac{dz'}{dr}=0\,; savoir, en supprimant le facteur commun à tous les termes :

$\left.{\begin{aligned}3&-{\frac {p}{2.1}}+{\frac {p^{2}}{4.1.2.9}}+{\frac {p^{3}}{8.1.2.3.11.13}}+{\frac {p^{4}}{16.1.2.3.4.13.15.17}}\\&\ldots \pm {\frac {p^{n}}{2^{n}(1.2.3\ldots n)(2n+5.\,2n+7\ldots 4n+1)}}\mp {\text{etc.}}=0\,;\end{aligned}}\right\}\ \$(e)

chaque ordonnée maxima répondra donc à une valeur déterminée de $p\,;$ par conséquent, en s’éloignant du centre de l’ébranlement, elle décroîtra suivant la loi que nous venons d’énoncer. Elle se propagera d’un mouvement uniformément accéléré, et son mouvement apparent sera compris dans l’équation

$r={\frac {gt^{2}}{2{\sqrt {p}}}}.$

L’onde formée par l’intervalle compris entre deux maxima consécutifs, s’élargira proportionnellement au quarré du temps ; pour cette raison, et à cause de l’abaissement rapide de leurs sommets, les ondes de cette espèce ne seront pas, en général, très-apparentes à la surface de l’eau. Néanmoins nous allons déterminer la vîtesse des deux sommets qui précèdent tous les autres et qui répondent aux deux plus petites racines positives de l’équation (e). Le nombre des racines de cetté équation est infini, et leurs grandeurs n’ont pas de limites ; mais il ne faut pas oublier qu’on doit rejeter toutes les valeurs très-grandes de la quantité $p,$ puisque nous considérons maintenant le cas où $gt^{2}$ n’est pas devenu très-grand par rapport à $r,$ et où $p,$ par conséquent, ne peut pas être très-considérable.