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mens des cercles qui les terminent sont uniformes et compris dans l’équation

$r={\frac {t{\sqrt {gl}}}{2{\sqrt {k}}}}\,;$

la valeur de $k$ étant tirée de l’équation $\mathrm {P} =0,$ en faisant, pour abréger,

$\int \left(1-a^{2}\right)^{\frac {3}{2}}.\cos .ka.da=\mathrm {P} .$

Les cercles correspondans aux oscillations maxima se propagent suivant la même loi, c’est-à-dire avec une vîtesse constante, que l’on peut prendre pour celle des ondes dentelées auxquelles ils appartiennent, et qui est proportionnelle à la racine quarrée du rayon $l$ de la section à fleur d’eau du corps solide dont l’immersion a produit le mouvement. La valeur de $k,$ ralative à ces courbes, est donnée par l’équation $(g)$ que l’on peut écrire sous cette autre forme :

$3\mathrm {P} +2k{\frac {d\mathrm {P} }{dk}}=0.\qquad (h)$

Enfin, en appelant $\mathrm {K} '$ l’amplitude de ces oscillations, qui est double de la quantité $\mathrm {K} ,$ on aura

$\mathrm {K} '={\frac {8{\sqrt {2}}\,hlk}{3\pi \,r}}.\mathrm {P} \,;$

et l’on devra mettre dans $\mathrm {P} ,$ pour $k,$ sa valeur tirée de l’équation précedente.

Nous allons maintenant déterminer, par approximation, les plus petites racines positives de cette équation, lesquelles répondent aux ondes dentelées qui se propagent avec les plus grandes vîtesses.