Si l’ébranlement primitif a eu lieu dans le fluide inférieur, et que l’on désigne par 
la distance du point 
à son centre 
par 
la distance 
et par 
l’angle que fait la droite 
avec la verticale 
on aura
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![{\displaystyle {\begin{aligned}&\varphi '={\frac {1}{2r}}\left[(r+a't)f'(r+a't)+(r-a't)f'(r-a't)+\operatorname {F} '(r+a't)-\operatorname {F} '(r-at)\right]\\&+{\frac {a'^{2}\cos .u-a{\sqrt {a'^{2}-a^{2}\sin .^{2}u}}}{2r'\left(a'^{2}\cos .u+a{\sqrt {a'^{2}-a^{2}\sin .^{2}u}}\right)}}\\&\times \left[(r'+a't)f'(r'+a't)+(r'-a't)f'(r'-a't)+\operatorname {F} '(r'+a't)-\operatorname {F} '(r'-at)\right],\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/543e809a76b342deb743a442571447c6e6c4cbdc)
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(3)
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pour toutes les valeurs de 
qui ne sont pas plus grandes que 
et
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![{\displaystyle {\begin{aligned}&\varphi '={\frac {1}{2r}}\left[(r+a't)f'(r+a't)+(r+a't)f'(r-a't)+\operatorname {F} '(r+a't)-\operatorname {F} '(r-at)\right]\\&+{\frac {a'^{2}\left(a^{2}+a'^{2}\right)\cos .^{2}u-a^{2}\left(a^{2}-a'^{2}\right)\sin .^{2}u}{2r'\left(a'^{2}\left(a^{2}+a'^{2}\right)\cos .^{2}u+a^{2}\left(a^{2}-a'^{2}\right)\sin .^{2}u\right)}}\\&\times \left[(r'+a't)f'(r'+a't)+(r'-a't)f'(r'-a't)+\operatorname {F} '(r'+a't)-\operatorname {F} '(r'-at)\right],\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/e104f3a221bf4927e532106f279044667183c165)
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(4)
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pour les valeurs de qui ne sont pas moindres que 
pour 
on emploiera indifféremment l’une ou l’autre de ces deux formules qui seront alors égales entre elles. Les valeurs de 
et 
qui répondent à 
sont représentées par 
et 
et assujéties aux mêmes conditions que les valeurs initiales de 
et 
Dans le même cas, et en désignant par 
la distance au centre du point 
appartenant à la surface de séparation des deux fluides et à la même verticale que 
par 
l’angle que fait la droite 
avec la verticale 
par 
la
