de ces six quantités qui répondent à coincident avec les fonctions données
(17) Lorsqu’il s’agit d’un corps homogène, on satisfait, au moyen des formules (3), non-seulement aux équations (2), mais aussi aux équations (1) qui sont alors linéaires et à coefficients constants. Dans le cas de ces dernières équations, c’està-dire, dans le cas d’un corps cristallisé dont la constitution et l’élasticité sont différentes suivant différentes directions autour de chaque point, on trouve que la quantité est déterminée par une équation du troisième degré, renfermant les coefficients des équations (2) et les quantités d’où il résulte pour six valeurs dépendantes de ces quantités et, deux à deux, égales et de signes contraires. En les employant toutes, les expressions de contiennent six fonctions arbitraires de que l’on peut déterminer au moyen des valeurs initiales de Cela fait, les expressions dont il s’agit sont les intégrales complètes des équations (2). Elles renferment des intégrales sextuples relatives à des variables et semblables à celles que contiennent les formules (6). On peut facilement transformer ces intégrales définies en intégrales quadruples ; mais malgré cette réduction, les expressions générales del sont encore très-compliquées, et nous nous contenterons d’avoir indiqué le moyen de les obtenir.
(18) Appliquons maintenant les formules (13) au cas où l’ébranlement primitif a été circonscrit dans une portion peu étendue du corps solide non-cristallisé auquel elles répondent. On verra aisément que cet ébranlement donnera naissance à deux ondes sphériques qui se propageront uniformément,
