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![{\displaystyle \left.{\begin{aligned}{\frac {du}{dt}}=&{\frac {t}{4\pi }}{\frac {d.}{dt}}\int _{0}^{\pi }\int _{0}^{2\pi }\left[{\frac {d.}{dt}}f(x+bt\alpha ,y+bt\beta ,z+bt\gamma )\right.\\&+{\bigg .}\operatorname {F} (x+bt\alpha ,y+bt\beta ,z+bt\gamma ){\bigg ]}\sin .\theta \,d\theta \,d\omega \\&+t\left({\frac {d^{2}\varphi (at)}{dt^{2}}}-{\frac {d^{2}\varphi (bt)}{dt^{2}}}\right)+t\left({\frac {d\Phi (at)}{dt}}-{\frac {d\Phi (bt)}{dt}}\right),\\{\frac {dv}{dt}}=&{\frac {t}{4\pi }}{\frac {d.}{dt}}\int _{0}^{\pi }\int _{0}^{2\pi }\left[{\frac {d.}{dt}}f'(x+bt\alpha ,y+bt\beta ,z+bt\gamma )\right.\\&+{\bigg .}\operatorname {F'} (x+bt\alpha ,y+bt\beta ,z+bt\gamma ){\bigg ]}\sin .\theta \,d\theta \,d\omega \\&+t\left({\frac {d^{2}\varphi '(at)}{dt^{2}}}-{\frac {d^{2}\varphi '(bt)}{dt^{2}}}\right)+t\left({\frac {d\Phi '(at)}{dt}}-{\frac {d\Phi '(bt)}{dt}}\right),\\{\frac {dw}{dt}}=&{\frac {t}{4\pi }}{\frac {d.}{dt}}\int _{0}^{\pi }\int _{0}^{2\pi }\left[{\frac {d.}{dt}}f''(x+bt\alpha ,y+bt\beta ,z+bt\gamma )\right.\\&+{\bigg .}\operatorname {F''} (x+bt\alpha ,y+bt\beta ,z+bt\gamma ){\bigg ]}\sin .\theta \,d\theta \,d\omega \\&+t\left({\frac {d^{2}\varphi ''(at)}{dt^{2}}}-{\frac {d^{2}\varphi ''(bt)}{dt^{2}}}\right)+t\left({\frac {d\Phi ''(at)}{dt}}-{\frac {d\Phi ''(bt)}{dt}}\right),\\\end{aligned}}\right\}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/feb0c9dc756ac56988fc9651159b67df9818298e)
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(14)
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les fonctions 
étant les mêmes que précédemment.
Dans l’état naturel du corps, soit 
le rayon vecteur du point 
dont les coordonnées rectangulaires sont 
appelons 
l’angle que fait ce rayon avec l’axe des 
et 
l’angle compris entre le plan de ces deux droites et celui des 
nous aurons
Les six quantités 
pourront être regardées comme de fonctions données de 
et si l’on suppose que à ; l’ébranlement primitif était circonscrit dans une sphère décrite de l’origine des coordonnées comme centre et d’un rayon qu’on
