unités de poids par unité de surface, entre deux sections droites dont la distance est est le coefficient de viscosité.
L’application de cette formule à un tube de longueur finie exige quelque précaution. Il serait généralement incorrect de mettre à la place de la différence de charge qu’on mesure entre les deux réservoirs réunis par le tube, et à la place de la longueur totale de celui-ci. En effet, 1o le parallélisme des vitesses n’est probablement pas réalisé au voisinage immédiat des extrémités ; 2o l’acquisition de la force vive et les frottements subis par le liquide, avant son entrée dans le tube, produisent une perte de charge, que nous étudierons en détail dans le Chapitre iii. Mais on peut penser qu’entre deux sections suffisamment éloignées des extrémités, le mouvement est le même que dans un tube indéfini : Soient la distance de ces deux sections, la différence de charge entre elles ; nous écrirons la formule (1) sous la forme
Quand l’écoulement est très lent et la longueur du tube très grande par rapport à son rayon, peut être négligé devant et devant c’est ce qui s’est présenté dans la première série des expériences de Poiseuille. Mais comme je voulais opérer dans des conditions plus variées, j’ai pris le parti d’éliminer et par une disposition expérimentale, qui m’a été suggérée par les expériences de Wertheim sur les tuyaux sonores.
20. Prenons deux tubes de même rayon et de longueurs différentes et embouchés de la même manière. Faisons-y couler le même liquide en donnant aux différences de charge et des valeurs telles que le débit q des deux tubes soit le même. Retranchons par la pensée, des deux tubes, des longueurs égales entre elles et suffi-
