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M. COUETTE.

santes pour que dans les régions moyennes restantes le mouvement soit le même que dans un tube indéfini. Les corrections $\gamma$ qu’il faudra retrancher de $\mathrm {C} _{1}$ et de $\mathrm {C} _{2}$ pour obtenir les différences de charge entre les sections qui limitent les régions moyennes seront égales entre elles ; car elles ne peuvent évidemment dépendre que de $\mathrm {R} ,$ $\varepsilon ,$ $\rho ,$ $q$ et $\lambda$ ($\rho$ = densité du liquide), toutes choses qui sont ici égales pour les deux tubes. Nous aurons donc à la fois

$q={\frac {\pi \mathrm {R} ^{4}}{8\varepsilon }}{\frac {\mathrm {C} _{1}-\gamma }{l_{1}-\lambda }}={\frac {\pi \mathrm {R} ^{4}}{8\varepsilon }}{\frac {\mathrm {C} _{2}-\gamma }{l_{2}-\lambda }},$

d’où nous tirons

(2)

$q={\frac {\pi \mathrm {R} ^{4}}{8\varepsilon }}{\frac {\mathrm {C} _{1}-\mathrm {C} _{2}}{l_{1}-l_{2}}},$

formule qui ne contient plus les quantités inconnues $\gamma$ et $\lambda .$

21. Pour donner exactement le même débit aux deux

Fig. 8

tubes T₁ et T₂, je les ai disposés à la suite l’un de l’autre entre trois larges réservoirs M, N, P (fig. 8). L’eau partait