la loi établie par Mariotte pour les gaz, et qui s’applique également aux vapeurs, du moins tant qu’elles ne changent pas d’état, leur force élastique est proportionnelle à leur densité. Ainsi, la force de pression qui aura lieu sur la plaque parvenue en sera à celle qui agissait lorsque cette plaque était en comme est à parce que, depuis jusqu’à il n’y a pas eu de nouvelle vapeur reçue de la chaudièrc. Cette vapeur qui agit par sa seule élasticité, et sans nouvelle communication avec la chaudière va, d’après la loi ci-dessus établie, toujours en diminuant d’intensité, depuis jusqu’à cependant, arrivée à ce dernier point, elle est encore plus de moitié de ce qu’elle était ; puisque l’espace dans lequel elle est contenue n’est pas le double de celui qu’elle occupait primitivement, lorsqu’elle était en communication avec la chaudière.
Cette force qu’on acquiert dans mon mécanisme, par la seule expansion de la vapeur et sans en consommer, est un surcroit de force qu’on a sur la machine à vapeur employée jusqu’à présent, où la vapeur condensée a la même densité que celle de la chaudière. Cet avantage que présente mon idée me paraît de la plus haute importance ; on peut, en employant un plus grand nombre de tambours, en tirer un parti plus avantageux. En en mettant quatre, par exemple, et en supposant que chaque tambour n’a de communication avec la chaudière que pendant un quart de tour de l’axe ; en supposant encore que depuis jusqu’en ce qui est le seul espace où la vapeur n’agit pas, il y a un espace égal à un quart de cercle, on trouve que la force provenant de la seule dilatation est à peu près égale à celle qui agit dans le tambour en communication avec la chaudière (Voyez ci-après la démonstration que j’en donne). Ainsi, par cette disposition, on double la force des machines à vapeur ordinaires. En mettant un plus grand nombre de tambours on augmenterait encore la force. Il y a cependant ici un nombre qu’il serait inutile de dépasser, Je donnerai ci-après quelques considérations qui peuvent aider à le déterminer.
