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Si, au contraire, le fluide est en mouvement, les forces accélératrices qui forment les premiers membres de ces trois équations ne seront pas nulles ; et comme ces mêmes forces accélératrices peuvent aussi être exprimées respectivement par $\operatorname {d} '^{2}x,\operatorname {d} '^{2}y,\operatorname {d} '^{2}z\,;$ il s’ensuit que les équations du mouvement sont

${\begin{aligned}X-{\frac {1}{\Delta }}{\frac {\operatorname {d} p}{\operatorname {d} x}}&=\operatorname {d} '^{2}x,\\\\Y-{\frac {1}{\Delta }}{\frac {\operatorname {d} p}{\operatorname {d} y}}&=\operatorname {d} '^{2}y,\\\\Z-{\frac {1}{\Delta }}{\frac {\operatorname {d} p}{\operatorname {d} z}}&=\operatorname {d} '^{2}z.\end{aligned}}$

8. Dans la nature, les variations

$X\delta x+Y\delta y+Z\delta z,\qquad {\frac {\delta p}{\Delta }},$

sont exactes : et nous les supposerons telles dans tout ce qui va suivre. Posant donc

$X\delta x+Y\delta y+Z\delta z=\delta \nu \,;$

d’où

$X={\frac {\operatorname {d} \nu }{\operatorname {d} x}},\quad Y={\frac {\operatorname {d} \nu }{\operatorname {d} y}},\quad Z={\frac {\operatorname {d} \nu }{\operatorname {d} z}},$

les équations du mouvement deviendront

$\left.{\begin{aligned}{\frac {\operatorname {d} \nu }{\operatorname {d} x}}-{\frac {1}{\Delta }}{\frac {\operatorname {d} p}{\operatorname {d} x}}&=\operatorname {d} '^{2}x,\\\\{\frac {\operatorname {d} \nu }{\operatorname {d} y}}-{\frac {1}{\Delta }}{\frac {\operatorname {d} p}{\operatorname {d} y}}&=\operatorname {d} '^{2}y,\\\\{\frac {\operatorname {d} \nu }{\operatorname {d} z}}-{\frac {1}{\Delta }}{\frac {\operatorname {d} p}{\operatorname {d} z}}&=\operatorname {d} '^{2}z.\end{aligned}}\right\}\quad (1)$