sités des deux milieux, et les vîtesses constantes de la lumière dans l’un et dans l’autre. En considérant la densité du second milieu comme composée de deux autres et , la première, qui lui sera commune avec celle du premier, n’aura aucune action pour modifier la vîtesse la molécule lumineuse se trouvera donc dans le même cas que si elle pénéïrait du vide, où elle aurait la vîtesse dans un milieu dont la densité serait et où elle acquerrait la vîtesse on aura donc, par ce qui précède,
Ainsi, si deux milieux transparens, homogènes et indéfinis, d’une densité différente, sont séparés l’un de l’autre par un plan également indéfini, et qu’une molécule lumineuse passe du moins dense dans celui qui l’est le plus, en suivant une perpendiculaire à leur plan séparateur ; par l’effet de l’excès de l’action eu second milieu sur celle du premier, le carré de la vîtesse de la molécule se trouvera augmenté d’une quantité proportionnelle à l’excès de la densité de ce second milieu sur celle du premier ; et il est clair qu’on pourra encore admettre ici, sans erreur sensible, que cette augmentation dans le carré de la vîtesse a lieu brusquement, dans le passage du premier milieu au second.
Supposons actuellement que la molécule traverse le premier milieu dans une direction oblique au plan séparateur ; si, par cette direction, on conçoit un plan perpendiculaire à celui-là, tout étant égal de part et d’autre de ce second plan, la molécule n’en sortira pas, même après avoir pénétré dans le second milieu. Par le point d’incidence soit conduite une perpendiculaire au plan séparateur ; soient et les angles que font les rayons incidens et réfractés avec cette perpendiculaire ; ce seront là aussi, respectivement, les angles d’incidence et de réfraction. Soient toujours et les vîtesses constantes de la molécule dans les deux milieux, les composantes de ces vîtesses seront, savoir :
