![{\displaystyle \left.{\begin{aligned}&x=a+{\frac {p}{4k}}\left\{\left(V\operatorname {Cos} .\alpha -2k{\frac {a}{p}}\right)e^{\frac {2kt}{p}}-\left(V\operatorname {Cos} .\alpha +2k{\frac {a}{p}}\right)e^{-{\frac {2kt}{p}}}\right\},\\\\&y=b+{\frac {q}{4k}}\left\{\left(V\operatorname {Cos} .\beta -2k{\frac {b}{q}}\right)e^{\frac {2kt}{q}}-\left(V\operatorname {Cos} .\beta +2k{\frac {b}{q}}\right)e^{-{\frac {2kt}{q}}}\right\},\\\\&z=c+{\frac {r}{4k}}\left\{\left(V\operatorname {Cos} .\gamma -2k{\frac {c}{r}}\right)e^{\frac {2kt}{r}}-\left(V\operatorname {Cos} .\gamma +2k{\frac {c}{r}}\right)e^{-{\frac {2kt}{r}}}\right\}\,;\end{aligned}}\right\}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/49cec37f24b9236ce17af76e790dadfecd87a8d3)
(24)
et telles seront finalement les équations du mouvement de la molécule.
Si l’on suppose
et
nuls, c’est-à-dire, si l’une des sections principales communes à toutes les couches de densité constante est dans le plan des
et que la direction de la molécule à son passage par l’origine, soit aussi dans ce plan, on aura
, quel que soit
c’est-à-dire que, pendant toute la durée du mouvement, la molécule ne sortira pas de ce plan, ce qui est d’ailleurs évident, puisqu’alors tout se trouvera de part et d’autre dans les mêmes circonstances.
Si les couches de densité constante sont sphériques, on aura
et par suite
![{\displaystyle {\begin{aligned}&x=a+{\frac {1}{4k}}\left\{\left(rV\operatorname {Cos} .\alpha -2ka\right)e^{\frac {2kt}{r}}-\left(rV\operatorname {Cos} .\alpha +2ka\right)e^{-{\frac {2kt}{r}}}\right\},\\\\&y=b+{\frac {1}{4k}}\left\{\left(rV\operatorname {Cos} .\beta -2kb\right)e^{\frac {2kt}{r}}-\left(rV\operatorname {Cos} .\beta +2kb\right)e^{-{\frac {2kt}{r}}}\right\},\\\\&z=c+{\frac {1}{4k}}\left\{\left(rV\operatorname {Cos} .\gamma -2kc\right)e^{\frac {2kt}{r}}-\left(rV\operatorname {Cos} .\gamma +2kc\right)e^{-{\frac {2kt}{r}}}\right\}.\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/cde0759b9d0ed13739f10258ea17c946954a6883)