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 Les corrections sont expliquées en page de discussion

On tirera de là

${\begin{aligned}&cy-bz={\frac {rV}{4k}}\left(e^{\frac {2kt}{r}}-e^{-{\frac {2kt}{r}}}\right)(c\operatorname {Cos} .\beta -b\operatorname {Cos} .\gamma ),\\\\&az-cx={\frac {rV}{4k}}\left(e^{\frac {2kt}{r}}-e^{-{\frac {2kt}{r}}}\right)(a\operatorname {Cos} .\gamma -c\operatorname {Cos} .\alpha ),\\\\&bx-ay={\frac {rV}{4k}}\left(e^{\frac {2kt}{r}}-e^{-{\frac {2kt}{r}}}\right)(b\operatorname {Cos} .\alpha -a\operatorname {Cos} .\beta )\,;\end{aligned}}$

et par suite

$(cy-bz)\operatorname {Cos} .\alpha +(az-cx)\operatorname {Cos} .\beta +(bx-ay)\operatorname {Cos} .\gamma =0,$

ou bien

$(b\operatorname {Cos} .\gamma -c\operatorname {Cos} .\beta )x+(c\operatorname {Cos} .\alpha -a\operatorname {Cos} .\gamma )y+(a\operatorname {Cos} .\beta -b\operatorname {Cos} .\alpha )z=0\,;$

la trajectoire est donc plane, dans ce cas, comme on pouvait bien le prévoir. Son plan passe évidemment par l’origine et par le centre commun des couches de densité constante.

Si, dans les équations (24), on suppose $a,b,\operatorname {Cos} .\alpha ,\operatorname {Cos} .\beta$ nuls, c’est-à-dire, si l’on suppose que l’un des diamètres principaux commun à toutes les couches de densité constante est dans l’axe des $z$, et qu’à son passage à l’origine, la molécule est dirigée suivant cet axe, on aura $x$ et $y$ nuls, quel que soit $t\,;$ c’est-à-dire que, pendant toute la durée du mouvement, la molécule ne sortira pas de cet axe des $z\,;$ ce qui d’ailleurs est évident, puisqu’alors, d’après ce qui a été dit ci-dessus, elle ne doit sortir ni du plan des $xz$ ni de celui des $yz$.

Pour donner un exemple du second cas, c’est-à-dire, de celui où des circonstances du mouvement il faut conclure la nature du mi-