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joutent de nouveau quand la différence des deux chemins est égale à une certaine quantité $d,$ ils s’ajouteront encore pour toutes les différences comprises dans la série $2d,\,3d,\,4d,$ etc. Les valeurs intermédiaires $0+{\frac {1}{2}}d,$ $d+{\frac {1}{2}}d,$ $2d+{\frac {1}{2}}d,$ etc., indiquent les cas dans lesquels les rayons se neutralisent réciproquement ;

3^o La quantité d n’a pas la même valeur pour tous les rayons homogènes dans l’air, elle est égale à ${\frac {87}{100{,}000}}$ de millimètre relativement aux rayons rouges extrêmes du spectre, et seulement à ${\frac {42}{100{,}000}}$ pour les rayons violets. Les valeurs correspondantes aux autres couleurs sont intermédiaires entre celles que nous venons de rapporter.

Les couleurs périodiques des anneaux colorés, des halos, etc., paraissent dépendre de l’influence qu’exercent ainsi l’un sur l’autre des rayons qui, séparés d’abord, viennent ensuite à coïncider de nouveau : toutefois, pour que les lois que nous venons de rapporter satisfassent à ces divers phénomènes, il faut admettre que la différence de route ne détermine seule l’action de deux rayons dans le point de leur croisement que lorsqu’ils se sont constamment mus, l’un et l’autre, dans les mêmes milieux ; et que s’il existe quelque diversité entre les réfringences ou les épaisseurs des corps diaphanes traversés par chaque rayon isolément, elle produit un effet équivalent à une différence de chemin. On a rapporté ailleurs^[1] une expérience directe de M. Arago, qui donne les mêmes résultats, et d’où découle encore cette conséquence, qu’un corps diaphane diminue la vitesse de la lumière qui le

1. 1. Tome VII des Œuvres, t. IV des Notices scientifiques, p. 99.