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raît. D’après la loi du carré du cosinus, $\mathrm {R} \cos ^{2}i$ sera l’intensité que conserve l’image ordinaire, et $\mathrm {R} \sin ^{2}i$ sera l’intensité de la seconde image. On sait, par une expérience préalable, que lorsque les deux images d’un disque lumineux empiètent l’une sur l’autre de telle sorte que le bord de l’une se projette sur le centre de l’autre, l’azimut qui amène la disparition de la portion de l’image faible qui se projette sur l’image forte est $9^{\circ }20'$ et que par conséquent le rapport des intensités des deux images est

$\mathrm {\frac {F\sin ^{2}9^{\circ }20'}{F\cos ^{2}9^{\circ }20'}} =\operatorname {tang} ^{2}9^{\circ }20'={\frac {1}{37}}.$

L’expérience avec la lunette de Rochon munie du prisme de Nicol étant faite de telle façon que l’image forte ou ordinaire du Soleil soit rejetée en dehors du champ de l’instrument, on trouvera l’azimut $i$ pour lequel la seconde image, représentée par $\mathrm {R} \sin ^{2}i,$ disparaît quand elle se projette sur la portion d’atmosphère qui touche le Soleil ; mais alors la lumière de cette portion n’est plus égale à $x,$ son intensité primitive, mais à $x\cos ^{2}i,$ et, d’un autre côté, en vertu de l’expérience préalable que nous venons de rapporter, l’image qui disparaît sur un fond lumineux en est ${\frac {1}{37^{\mathrm {e} }}}.$ Nous aurons donc :

$\mathrm {R} \sin ^{2}i={\frac {1}{37}}x\cos ^{2}i,$

par conséquent,

${\frac {x}{\mathrm {R} }}=37\operatorname {tang} ^{2}i.$

L’expérience donne pour l’azimut de disparition de la