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APPENDICE
(10-14)
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sous cette forme symétrique, la restriction due au choix particulier des axes est levée ; les équations sont absolument générales.
sont les composantes de l’impulsion
on a donc, en intégrant et prenant la quantité de mouvement nulle au repos
(10-15)
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la masse définie comme capacité d’impulsion est ![{\displaystyle {\frac {m_{0}}{\alpha }}\cdot }](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ea940662afacdfff9e4827cebde33bd79b2b4061)
2o L’INERTIE DE L’ÉNERGIE. — Multipliant les équations (10-14) par
et ajoutant, on obtient
![{\displaystyle d\left({\frac {m_{0}}{\alpha }}c^{2}\right)=d(mc^{2})=\mathrm {F} _{x}\,dx+\mathrm {F} _{y}\,dy+\mathrm {F} _{z}\,dz=d\mathrm {W} }](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/17c09d6b8f1c38327d1c63eef99aa5ca4d10793a)
étant l’énergie fournie au point matériel.
On a donc
(10-16)
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La variation de masse est proportionnelle à la variation d’énergie cinétique.
a) Masse de l’énergie rayonnante. — Considérons un train d’ondes planes tombant normalement sur une surface noire
L’énergie
absorbée pendant le temps
exerce une pression
(égale à la densité de l’énergie) ; elle communique au corps absorbant une impulsion
![{\displaystyle \delta \mathrm {G} =p\mathrm {S} \,\delta t={\frac {\delta \mathrm {W} }{c}}\cdot }](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/38ebe0c4b3501c9c1dd3a0fd2def8dfd6b71905f)