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modifie pas l’image de la fente. Quand le résultat est obtenu, l’indice du mélange liquide est égal à l’indice du verre.

On mesure l’indice du liquide avec un réfractomètre quelconque (voir mon Cours sur la Construction…).

4^o. — Milieux extrêmes différents.

Nous savons que les distances focales principales sont dans le rapport des indices des milieux extrêmes. On a (§ 104) :

${\frac {n_{1}}{f_{1}}}\,=\,{\frac {n_{2}}{f_{2}}}\,=\,{\frac {n_{2}\,-\,n_{1}}{\mathrm {R} }}\,+\,{\frac {n_{2}\,-\,n_{3}}{\mathrm {R} '}}$.

Si les milieux extrêmes sont l’air et l’eau (n = 4 : 3), la distance focale dans l’air est à la distance focale dans l’eau comme 3 est à 4.

Pour le montrer, remplissons le tube de l’appareil précédent de manière à ne mouiller que la face inférieure de la lentille. Pour obtenir les deux distances focales, on utilise le faisceau $\mathrm {R} _{1}$, puis le faisceau $\mathrm {R} _{2}$.

106. Lentilles épaisses. Cas d’une sphère.

Les effets d’un système quelconque de dioptres centrés (les centres des sphères sont sur la même droite ; le système est de révolution) sont calculables de proche en proche à l’aide des formules du dioptre ; l’image formée par le n^me dioptre sert d’objet pour le n +1^me.

Appliquons cette méthode au cas d’un ballon sphérique plein d’eau (indice 4 : 3 = 1,33).

FIGURE 143

À travers le premier dioptre, le point Α, très éloigné à droite, donne une image $\mathrm {A} _{1}$, à la distance (fig. 143) :