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tanée compense exactement l’apport continu d’émanation ayant sa source dans le radium.

On peut faire l’expérience suivante : Le récipient de verre $\mathrm {A}$ rempli d’air (fig. 2) communique par la partie rétrécie $\mathrm {O}$ avec l’ampoule $\mathrm {B}$ qui renferme une solution de radium $\mathrm {S}$. Au bout d’un certain temps l’émanation s’est répandue en $\mathrm {A}$, et les parois intérieures de ce récipient sont activées. On sépare le récipient $\mathrm {A}$ du radium en fermant en $\mathrm {O}$ à la lampe. On peut ensuite étudier le rayonnement extérieur du récipient $\mathrm {A}$ en le transportant dans le cylindre intérieur d’un condensateur cylindrique (fig. 3). Ce cylindre intérieur $\mathrm {BBBB}$ est en aluminium : on le porte à un potentiel de 500 volts. Le cylindre extérieur $\mathrm {CCCC}$ du condensateur est en cuivre ;

fig. 3.

il est en relation avec un électromètre et un quartz piézoélectrique. On mesure à l’aide du quartz le courant qui traverse le condensateur. Ce courant est provoqué par les rayons de Becquerel qui s’échappent du tube $\mathrm {A}$, traversent le cylindre d’aluminium $\mathrm {B}$ et rendent conducteur l’air entre les deux cylindres. L’appareil est entouré d’une enveloppe métallique protectrice $\mathrm {EEEE}$, reliée à la terre.

On constate que le rayonnement du tube $\mathrm {A}$ diminue avec le temps suivant une loi exponentielle rigoureuse de la forme

$\mathrm {I} =\mathrm {I_{0}} e^{-at}$,

$\mathrm {I_{0}}$ étant la valeur du rayonnement à l’origine du temps, $\mathrm {I}$ la