rience (fig. 50). Un long cylindre de laiton de 73cm de longueur et de 6cm de diamètre était divisé en deux parties égales par une paroi mobile S. Les extrémités du cylindre étaient fermées par deux bouchons d’ébonite, au travers desquels on faisait pénétrer dans le tube deux électrodes E1, et E2 disposées suivant l’axe du tube. Le cylindre pouvait être porté à un potentiel élevé ; chacune des électrodes pouvait être réunie à un électromètre. L’appareil était placé dans une caisse remplie de coton pour assurer la constance de la température. L’émanation était obtenue en chauffant un sel radifère contenu
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dans un tube de platine ; l’émanation dégagée était entraînée dans la partie 1 du cylindre au moyen d’un lent courant d’air sec fourni par un gazomètre et filtré au travers d’un tampon de coton ; la
pression dans le cylindre restait égale à la pression atmosphérique.
Après introduction d’une quantité suffisante d’émanation, les orifices du tube étaient fermés, et l’appareil était abandonné à lui-même pendant quelques heures pour que l’équilibre puisse s’établir. On enlevait alors la cloison S, et l’émanation commençait à diffuser de la partie 1 du tube vers la partie 2.
Le courant de saturation qui pouvait être obtenu sur les électrodes E1 et E2 était mesuré à intervalles réguliers.
Le courant obtenu avec E1 va en diminuant, celui obtenu avec E2, d’abord nul, va en augmentant.
Après quelques heures le courant a sensiblement la même valeur des deux côtés ; l’émanation est alors distribuée dans le cylindre d’une manière uniforme.
Voici maintenant la théorie de l’expérience. On peut admettre que l’émanation seule est en mouvement et que l’air est en repos, la concentration en émanation étant extrêmement faible.
L’émanation diffuse dans la direction Ox, par suite de l’excès de concentration qui existe entre deux sections voisines du tube, la concentration restant constante dans une même section. Si l’on
