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cette concentration de régime $n^{\prime }$ serait d’ailleurs proportionnelle à la racine carrée du nombre $\mathrm {N}$ des ions d’un signe produits par seconde et par unité de volume, parce que, les ions étant beaucoup plus nombreux dans le gaz que les particules de dépôt actif, leur concentration de régime est déterminée par leur recombinaison mutuelle. L’activité limite des lames étant sensiblement atteinte quand ${\sqrt {\frac {\lambda ^{\prime }}{\mathrm {D} }}}a=5,$ où $\lambda ^{\prime }=\lambda +\alpha n^{\prime },$ on voit que cette limite sera obtenue pour une distance $a$ d’environ 2^cm, si, donnant à $\mathrm {D}$ la valeur 0,03, on prend pour $\lambda ^{\prime }$ la valeur $0,2{\frac {1}{\text{sec}}}.$ Comme $\lambda =3,8.10^{-3}{\frac {1}{\text{sec}}},$ on voit que la destruction spontanée est, dans ces conditions, négligeable par rapport à la recombinaison, de sorte que l’on a sensiblement $\lambda ^{\prime }=\alpha n^{\prime }.$ En adoptant pour le coefficient $\alpha$ la même valeur que celle qui caractérise la recombinaison mutuelle des ions, soit $\alpha =10^{-6}\$E.S. environ, et en posant $\alpha n^{\prime }={\sqrt {\mathrm {N} \alpha }},$ on trouve pour $\mathrm {N}$ une valeur d’environ $2,5.10^{4}$ ions par centimètre cube et par seconde, cette production étant supposée uniforme dans le volume. Dans les expériences de M. Debierne la production des ions était, en général, très supérieure à la valeur indiquée et pouvait atteindre la valeur $\mathrm {N} =10^{10}$ ; de sorte qu’avec les valeurs adoptées pour les coefficients et avec une distribution uniforme des ions, les distances limites que l’on peut prévoir, en tenant compte de la recombinaison, seraient considérablement plus petites que celles qui ont réellement été observées, et pourraient prendre une valeur inférieure à 1^mm.

Remarquons cependant que les valeurs des coefficients sont encore peu connues, et que de plus le rôle de la recombinaison est peu susceptible d’être apprécié avec une certaine précision. En effet, la distribution des ions se présente comme un phénomène très compliqué. Les ions sont produits en un point déterminé par des rayons provenant d’autres régions ; la densité locale des ions dépend donc de la distribution du dépôt actif et de la manière dont les rayons de l’émanation ou du dépôt actif sont utilisés entre les lames qui s’activent. De plus l’ionisation par les rayons $\alpha$ présente un défaut d’uniformité particulier ; les ions se distribuent en colonnes de grande densité linéaire suivant la direction des rayons (voir § 145). Enfin la diffusion des ions vers la surface des