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tangente rencontre la ligne $\mathrm {OO^{\prime }}$ en son milieu $\mathrm {N}$. Si le faisceau non dévié rencontrait en $\mathrm {A}$ un plan normal à sa direction, le faisceau dévié rencontrera ce même plan en $\mathrm {B}$ et $\mathrm {AB} =y$ sera la déviation électrique. On a par suite

$y\ =\ \left(\mathrm {D} -{\frac {l}{2}}\right){\frac {leh}{mv^{2}}}$

où $\mathrm {D}$ est la distance $\mathrm {OD}$ et $l$ la longueur du champ. Si $y$ a été mesuré, on peut en déduire la valeur du rapport ${\tfrac {e}{mv^{2}}}$ si $h$ est connu.

Voici un dispositif qui permet de faire une mesure approchée de la déviation magnétique et de la déviation électrique.

La figure 17 représente le tube producteur des rayons. $\mathrm {C}$ est

Fig. 17

Traité de radioactivité, 1910, tome 1, Figure 17

la cathode ; $\mathrm {P}$ et $\mathrm {Q}$ sont deux diaphragmes, dont le premier sert d’anode ; $\mathrm {M}$ et $\mathrm {N}$ sont les deux plateaux d’un condensateur entre lesquels on peut établir une différence de potentiel élevée pour créer le champ électrique. Un champ magnétique normal au plan du tableau peut être créé dans la région $\mathrm {OO^{\prime }}$ par deux bobines pareilles en tout point, placées symétriquement de part et d’autre du tube, avec leurs axes dirigés suivant une même ligne normale à l’axe du tube. Les déviations $z$ et $y$ sont mesurées sur une échelle divisée placée dans le tube, et la trace lumineuse du faisceau sert d’indicateur. On peut obtenir le renversement de la déviation en renversant le sens du champ.

Une relation simple existe entre les déviations électrique et magnétique

${\frac {z^{2}}{y}}\ =\ \left(\mathrm {D} -{\frac {l}{2}}\right){\frac {l\mathrm {H} ^{2}}{h}}{\frac {e}{m}}$.

La connaissance du rapport ${\frac {z^{2}}{y}}$ fournit la valeur de ${\tfrac {e}{m}}$.