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le bromure d’éthyle CH³Br, le calcul indique

${\frac {a_{0}}{a}}={\frac {{\sqrt {12}}+3+{\sqrt {80}}}{3,79\times 2}}=2,03\,;$

et l’expérience faite en mesurant directement le parcours des rayons $\alpha$ d’une même substance active dans le bromure d’éthyle et dans l’air donne le résultat ${\frac {a_{0}}{a}}=2,07.$

Quand on fait varier la pression et la température d’un gaz, le parcours varie en raison inverse de la pression et proportionnellement à la température absolue ; le pouvoir d’arrêt d’une molécule est donc indépendant de la pression et de la température.

En étudiant le passage des rayons du polonium au travers d’écrans minces, MM. Kucera et Masek^[1] ont confirmé les résultats obtenus par MM, Bragg et Kleemann.

La théorie du passage des rayons $\alpha$ au travers de la matière, sous la forme qui vient d’être exposée, n’est pas absolument exacte dans ses détails. Des expériences plus précises ont mis en évidence que le pouvoir d’arrêt d’un écran dépend de sa distance à la source radiante ; de plus, le pouvoir d’arrêt d’un tel écran est plus grand pour le groupe le plus pénétrant des rayons du radium que pour le groupe le moins pénétrant^[2],[3],[4]. L’épaisseur d’air équivalente à un écran donné varie avec la distance de l’écran à la source. En voici un exemple :

Distance
à la source.
cm

Épaisseur
équivalente.
cm

Écran en or 

$\left\{{\begin{matrix}\\\\\end{matrix}}\right.$

1,22

1,03

$\left.{\begin{matrix}\\\\\\\\\end{matrix}}\right\}$

Meyer.

2,22

0,82

Écran en aluminium 

$\left\{{\begin{matrix}\\\\\end{matrix}}\right.$

1,22

00,470

2,42

60,406

Aluminium 

$\left\{{\begin{matrix}\\\\\end{matrix}}\right.$

0,22

0,71

$\left.{\begin{matrix}\\\\\\\\\end{matrix}}\right\}$

Kucera et Masek.

1,92

0,64

Platine 

$\left\{{\begin{matrix}\\\\\end{matrix}}\right.$

0,22

30,963

1,92

0,84

1. Kucera et Masek, Phys. Zeit., 1906.
2. Kucera et Masek, loc. cit.
3. Meyer, Phys. Zeit., 1907.
4. Bragg, Phil. Mag., 1907.