La distance 0 correspond aux expériences dans lesquelles l’écran était interposé entre la source et le diaphragme.
On constate aussi que le rapport des parcours pour les divers groupes de rayons du radium n’est pas le même dans deux gaz différents[1]. La comparaison a été faite pour l’air et le méthane, et les conditions expérimentales étaient choisies de telle manière que les parcours pour les groupes les moins pénétrants étaient les mêmes dans les deux gaz. Le rapport des parcours étant égal à 1 pour ce groupe, on a trouvé qu’il était égal à 0,86 pour le groupe le plus pénétrant et à 0,88 pour le groupe suivant.
Les courbes d’ionisation construites pour les rayons du polonium avec interposition d’un écran en argent ou d’un écran en or ne peuvent être exactement superposées par glissement ni entre elles ni avec la courbe obtenue sans écran ; toutefois l’écart n’est pas très important[2].
On peut admettre que le pouvoir d’arrêt varie avec la distance à la source principalement pour les atomes lourds et beaucoup moins pour les atomes légers.
127. Absorption par des écrans pour un rayonnement émis dans toutes les directions. — La théorie des rayons qui vient d’être exposée se présente d’une manière très simple, et malgré les écarts entre la théorie et l’expérience, le passage des rayons au travers de la matière ne semble pas donner lieu à des phénomènes aussi complexes que ceux qu’on observe avec les rayons sauf peut-être vers la fin du parcours. Une simplification importante est apportée par le fait de la stabilité de la direction du mouvement des rayons qui traversent les écrans sans changement de direction appréciable. De plus, ainsi qu’on le verra plus loin, les rayons ne donnent pas lieu à une production de rayons secondaires doués de pouvoir ionisant.
On peut essayer, par conséquent, de calculer l’intensité du rayonnement transmis par un écran d’une épaisseur déterminée. La seule difficulté qui se présente, c’est la variation du pouvoir ionisant des rayons le long de leur parcours ; ainsi que nous l’avons
