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l’action des rayons $\gamma$ sur une plaque photographique, tandis qu’en utilisant l’effet direct de ces rayons sur la plaque, une pose bien plus longue est nécessaire. Parmi les rayons secondaires produits par les rayons $\gamma ,$ il y en a qui sont eux-mêmes très pénétrants ; tels sont en particulier les rayons secondaires émis par le plomb.

Voici les nombres indiqués par M. Eve^[1] pour l’intensité relative des rayons secondaires émis par différentes substances sous l’action de l’ensemble des rayons $\beta$ et $\gamma$ du radium ou des rayons $\gamma$ seulement ; on a ajouté, à titre de comparaison, l’intensité des rayons secondaires dus aux rayons Röntgen d’après les expériences de M. Townsend :

		Rayons $\beta$ et $\gamma .$	Rayons $\gamma .$	Rayons X.
	Plomb	100	100	100
	Cuivre	157	161	291
	Laiton	158	159	263
	Zinc	157		282
	Aluminium	130	130	125
	Verre	131	135	131
	Paraffine	112	120	125

Ainsi les proportions de radiation secondaire provenant des rayons $\beta$ et des rayons $\gamma$ ne sont pas très différentes, mais, en ce qui concerne les rayons X, les substances employées comme radiateurs peuvent se comporter tout autrement, et l’ordre des intensités peut être interverti.

Un faisceau de rayons $\gamma$ obtenu par filtration des rayons du radium au travers d’un écran en plomb épais contient toujours aussi des rayons chargés négativement. La charge négative ainsi observée était attribuée par M. Paschen aux rayons $\gamma \,;$ M. Eve a montré toutefois qu’elle est, selon toute probabilité, entièrement attribuable aux rayons secondaires des rayons $\gamma .$ Voici comment était disposée l’expérience : le radium se trouvait au fond d’une cuve cylindrique en plomb à parois très épaisses (fig. 144) ; recouverte par une plate-forme en plomb de 1^cm,2 d’épaisseur. Un petit électroscope était posé sur la plate-forme de plomb, dans une position latérale par rapport au faisceau des rayons $\gamma ,$

1. Eve., Phil. Mag., 1904.