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posés d’urane augmente avec leur teneur en uranium et que le courant de saturation obtenu avec de l’oxyde d’urane en couche assez épaisse est environ 5.10^-13 ampère par centimètre carré, les rayons $\alpha$ étant presque complètement utilisés dans l’appareil de mesures. M. Rutherford a indiqué la valeur 4,5.10^-13 ampère pour le courant de saturation obtenu par centimètre carré d’une couche assez épaisse d’oxyde U³O⁸. Ces résultats sont très comparables.

M. Mc Coy^[1] a fait une étude détaillée de la relation qui existe entre l’activité des composés d’uranium et leur teneur en urane, et a prouvé que ces quantités sont proportionnelles. À cet effet, il a utilisé des couches actives très minces, pour lesquelles l’absorption des rayons par la matière pouvait être négligée. Pour préparer une pellicule active, on délaye la matière finement pulvérisée avec du chloroforme ou de l’alcool, on verse la bouillie ainsi obtenue sur un disque métallique et on laisse le liquide s’évaporer lentement ; la couche active obtenue est homogène et adhérente. Soient $m$ la masse de matière employée, $c$ la proportion d’uranium dans cette matière, $\mathrm {K}$ l’activité d’un gramme d’uranium évaluée sans tenir compte de l’absorption ; l’activité $i$ d’une couche très mince, dont on utilise totalement le rayonnement émis par une face, est donnée par la relation

$i={\frac {1}{2}}\mathrm {K} mc.$

Il est difficile de préparer des couches suffisamment minces pour que l’activité soit rigoureusement proportionnelle à la masse, mais en construisant la courbe d’accroissement du rapport ${\tfrac {m}{i}}$ avec $m,$ on peut déduire par extrapolation la valeur limite de ce rapport pour les valeurs très faibles de $m,$ et l’on peut en déduire la valeur du coefficient $\mathrm {K} \,;$ celui-ci se montre constant pour les différents composés d’uranium.

L’activité limite qui est obtenue avec une couche suffisamment épaisse peut être calculée en admettant que le rayonnement est absorbé par la matière suivant une loi exponentielle caractérisée par le coefficient $\mu .$ Si l’on désigne par $\rho$ la densité de la matière, l’intensité ${\mathfrak {I}}$ du rayonnement émis par une face d’une couche

1. Mc Coy, Phil. Mag., 1906.