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du radium B, le rapport des activités $\alpha$ et $\beta$ reste constant. Dans les conditions de l’expérience l’ionisation due au radium B n’était que 1 à 1,5 pour 100 de l’ionisation due aux rayons $\alpha$ du radium C, les deux substances étant en équilibre radioactif avec l’émanation. L’ionisation due aux rayons $\beta$ du radium C constituait 1 pour 100 de l’ionisation due aux rayons $\alpha$ de la même substance.

Pour comparer la théorie à l’expérience, M. Bronson utilisait une chambre d’ionisation cylindrique de 10^cm de hauteur et de 5^cm de diamètre. L’émanation y était introduite, elle y séjournait pendant un temps déterminé, puis elle était brusquement chassée. Une tige axiale servait d’électrode ; elle pouvait être enveloppée par un écran.

Les courbes qui représentent le rayonnement total présentent un bon accord avec les courbes calculées pour lesquelles on a admis que l’ionisation due au radium B constitue 2 pour 100 de l’ionisation totale due au radium B et au radium C à l’état d’équilibre radioactif. Le rapport des activités du radium A et du radium C est dans les mêmes conditions 1,25, nombre voisin de celui obtenu par M. Duane avec une chambre d’ionisation peu différente.

Quand on utilise le rayonnement $\beta$ (fig. 169), le radium B intervient d’une

Fig. 169.

manière plus efficace. Quand les rayons traversent 0^mm,05 d’aluminium, la courbe peut être interprétée en prenant 1,2 pour la valeur du rapport des ionisations dues au radium B et au