section IV. de l'hydrodynamique. 399 parfaitement dur, de même masse, rencontré et choqué par le corps Q, supposé aussi parfaitement dur; la masse SSvdt sin. 8 acquerra la vitesse v sin. 8 et la quantité de mouvement fSv^dt sin. a 8, qu'elle fera par conséquent perdre au corps Q. Suppo- sons encore que le prisme fluide choqué s'anéantisse après le choc, et qu'un autre prisme fluide lui succède pour produire le même effet, l'expression <?Sv*dt sin. 1 8, dans laquelle v est supposée variable, sera la valeur de la diminution instantanée delà quantité de mouvement du corps Q, produite par la pression
(a5) du fluide, et /S "'^ in sera J a f orce retardatrice.
Soit a la hauteur due à -la vitesse v, on a v a = 2<pa, et la quantité <?Sv' sin. ' 8 devient i v<?Sa sin. a 8; ainsi la pression d'un même fluide est, dans ce cas-ci, comme dans le précédent, proportionnelle à la surface antérieure, à la hauteur due à la vitesse ou au quarré de la vitesse , et au quarré du sinus de l'angle que fait la surface choquée avec la direction du mou- vement. Tel est le théorème fondamental de ce que nous ap- pell ons la théorie ordinaire de la résistance des fluides. tend*uàr an'k
937. L'angle que fait la surface choquée avec la direction ff" t cidw ' c *j t ' du mouvement, se nomme communément angle d'incidence ; eu !.i ire et choc le choc est appellé perpendiculaire lorsque cet angle est droit, oblK,ue '
et oblique lorsque cet angle n'est pas droit. Voium* d' M n
938. Diins le cas du choc perpendiculaire, l'expression de iS^ôtTu l'art. (934) devient «TSa; c'est la masse d'un prisme fluide qui Kcmvkd^ auroit pour base la surface choquée ou pressée S, pour hauteur , j, e _ t ordi,, * ire ; la hauteur a due a la vitesse du corps, et dont le poids mesure «•■»«•«* *«r u
- « 1» « 1 »i ^ mesure *b>o-
la pression , d après la notation dont nous sommes convenus lue a e ce vo- art. ( 174). L'expression de l'art. (936), trouvée en second lieu, lu,nc ' devient, dans la même hypothèse du choc perpendiculaire, 2$><fSa, et c'est le double du poids que donne la valeur trou- vée en premier lieu.
939. Les différents auteurs qui ont traité de la résistance des fluides et adopté la théorie ordinaire , ont été partagés entre l'une et l'autre des deux valeurs absolues données dans l'article
E recèdent. 11 paroît en général que les expériences sont plus ivorables à la première valeur qu'à la seconde, ainsi que nous le verrons bientôt. Quant au choc oblique , la mesure réelle absolue s'écarte beaucoup de la valeur qui résulte des exprès- DJIfi , sions des arL(934) et (906). .«queii» «!
940. On ne peut pas se dissimuler que la théorie qu'on vient riXIL^edu d'exposer porte, d'un côté, sur une hypothèse physiquement aÎT dM Uuk "
>
