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Pour le premier, le temps est

$t={\frac {x}{c}}+{\frac {vx}{c^{2}}},$

et pour le second

$t^{\prime }={\frac {x}{c}}.$

C’est la différence $\scriptstyle {\frac {vx}{c^{2}}},$ qui intervient dans l’exemple des lueurs de canons-signaux que j’ai donné au chapitre I^er. De l’équation

$T={\frac {vx}{c^{2}}}$

on pourra, les autres grandeurs étant connues, tirer facilement tous les éléments de solution des problèmes dans le genre des suivants :

La planète se déplaçant à une vitesse constante $\scriptstyle v$ donnée, à quel intervalle de temps faut-il effectuer les signaux sur la terre pour qu’ils paraissent simultanés aux observateurs de la planète ? Ou pour que, des deux signaux supposés exécutés successivement, le second sur la terre paraisse être le premier aux observateurs de la planète ? etc.

Il n’existe donc pas, dans les théories de la relativité, de temps général ou absolu, mais des temps locaux propres aux observateurs de chaque système.