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LIVRE I, SECTION II.

ou

d\tau =-0,0022676\,da

, ou

da=-440,99\,d\tau

;

cette valeur étant substituée dans nos formules, la dernière forme s’obtient enfin :

{\begin{alignedat}{7}dl&=+2,41287\,d\mathrm {N} &{}-{}&252,67\,d\tau &{}-{}&0,75214\,d\Pi -3,00531\,d\varphi \\&&{}-{}&0,11152\,di&{}+{}&0,04385\,d{\text{☊ }},\\db&=-0,66572\,d\mathrm {N} &{}+{}&\;36,71\,d\tau &{}+{}&0,23677\,d\Pi +0,61331\,d\varphi \\&&{}-{}&0,47335\,di&{}+{}&0,38090\,d{\text{☊ }}.\end{alignedat}}

Dans le développement de ces formules, nous avons supposé que toutes les différentielles $dl,$ $db,$ $d\mathrm {N} ,$ $d\tau ,$ $d\Pi ,$ $\varphi ,$ $di,$ $d{\text{☊ }}$ sont exprimées en parties du rayon, mais il est évident qu’en raison de l’homogénéité de tous les termes, les mêmes formules serviront encore si toutes ces différentielles sont exprimées en secondes.