potentiel en un point situé à une distance r du centre de la sphère, les termes qui dépendent de ces irrégularités contiendront une puissance supérieure de ~et seront négligeables, si r est très grand par rapport au rayon de la sphère. Nous dirons alors qu'un diélectrique dont toutes les sphères sont polarisées est lui-même polarisé. 52. Nous avons maintenant à définir les composantes de la - polarisation électrique qui correspondentà ce qu'on appelle dans la théorie du magnétisme, composantes de la magnétisation. Nous avons vu plus haut que le potentiel de notre sphère par rapport à un point extérieur était égal à : en appelant il le volume de la sphère. Si l'on avait pris des axes de coordonnées quelconques, nous aurions trouvé pour le potentiel de la sphère polarisée, en appe- lant x, y, z les coordonnées de son centre, Imaginons maintenant un élément de volume di du diélec- trique, contenant un nombre très grand n de sphères, et cepen- dant assez petit pour que le champ puisse y être regardé comme. ' uniforme? Le potentiel des n sphères contenues dans cet élément -sera :
