tiels p' et 9" ; le second de ces volumes sera très petit et con- tiendra la sphère s. Considérons une molécule électrique située en 0 ; cette molé- cule devra être en équilibre sous l'action : 1° Des corps électrisés extérieurs ; 2° Du volume v' du diélectrique ; 3° Des sphères autres que s situées à l'intérieur de 9" ; 4° De la sphère s. Nous supposerons que le volume V", quoique contenant un très grand nombre de sphères, est assez petit pour que les com- posantes A, B, C, puissent y être regardées comme constantes et nous choisirons les axes de, façon que B et C et par consé- . quent ~, ~ soient nuls. dz 54. — Écrivons que les composantes de toutes ces actions suivant l'axe des x se détruisent. Pour éviter toute confusion nous appellerons pour un instant x, y, z les coordonnées du point attirant, ,, Ç celles du point attiré, de sorte que : r2=(x-)2 +(y-)2+ (z-)2. Nous rappelons en outre que désigne le potentiel du champ uniforme qui produirait sur chaque sphère conductrice leur polarisation actuelle, et que le potentiel actuel est égal à V -) - Vj = U. Nous continuerons à désigner les composantes du champ uniforme par ~— -. / . • La composante due aux corps extérieurs sera- ^ • La composante due à la sphère s sera +~puisque, par hypothèse, la sphère est polarisée comme elle le serait sous l'action d'un champ uniforme d'intensité — ~ 55. — Je dis que si la surface a- qui sépare les deux volumes partiels v' et v" est convenablement choisie, l'action des sphères autres que s et intérieures à p' sera nulle.
