et la quantité qui traverse la surface fermée pendant le même temps est égale à l'intégrale f(u+^+w)d étendue à tous les éléments de cette surface. Pendant un inter- valle de temps dl, la quantité d'électricité traversant la surface fermée est le produit de l'intégrale précédente par dt. En inté- grant par rapport au temps, on aura la quantité d'électricité tra- versant la surface pendant un temps quelconque, et, comme cette quantité est nulle, l'intégrale obtenue doit être égale à o. Si nous remarquons que il, V, w sont les dérivées par rapport au temps des composantes f, g, h du déplacement, nous avons pour cette intégrale (9) ff+ +h)d— o • Or, on sait que la première intégrale étant étendue à une surface fermée, la seconde, au volume limité par cette surface. En transformant de la même manière les deux autres termes de l'intégrale (9), nous obtenons Cette égalité devant être satisfaite quel que soit le volume con- sidéré, nous en concluons C'est bien la relation qui, dans la théorie de Maxwell, lie entre elles les dérivées des composantes du déplacement du fluide induc- teur d'un milieu diélectrique.
